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- 原子核物理学においてタム‐ダンコフ近似(タム‐ダンコフきんじ、英: Tamm–Dancoff approximation, TDA)とは、と呼ばれる素励起モード状態について、それぞれの素励起の数をある値(通常は1)までに制限する近似のことで、ソ連の物理学者イーゴリ・タムが1945年に、アメリカの物理学者が1950年に、それぞれ独立に導き出した事に因んで名付けられた。 乱雑位相近似は、1つの状態における粒子および空孔の数が一定でなく(ただし粒子数=空孔数)、さまざまな数の重ね合わせになっている。乱雑位相近似は「新タム-ダンコフ近似」と呼ばれることもある。 タム-ダンコフ近似の基底状態は、ハートリー=フォック近似の基底状態となる。また励起エネルギーが0となることは通常は起こらないため、タム‐ダンコフ近似ではハートリー=フォック近似での基底状態の不安定化を調べることはできない。 (ja)
- 原子核物理学においてタム‐ダンコフ近似(タム‐ダンコフきんじ、英: Tamm–Dancoff approximation, TDA)とは、と呼ばれる素励起モード状態について、それぞれの素励起の数をある値(通常は1)までに制限する近似のことで、ソ連の物理学者イーゴリ・タムが1945年に、アメリカの物理学者が1950年に、それぞれ独立に導き出した事に因んで名付けられた。 乱雑位相近似は、1つの状態における粒子および空孔の数が一定でなく(ただし粒子数=空孔数)、さまざまな数の重ね合わせになっている。乱雑位相近似は「新タム-ダンコフ近似」と呼ばれることもある。 タム-ダンコフ近似の基底状態は、ハートリー=フォック近似の基底状態となる。また励起エネルギーが0となることは通常は起こらないため、タム‐ダンコフ近似ではハートリー=フォック近似での基底状態の不安定化を調べることはできない。 (ja)
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- 原子核物理学においてタム‐ダンコフ近似(タム‐ダンコフきんじ、英: Tamm–Dancoff approximation, TDA)とは、と呼ばれる素励起モード状態について、それぞれの素励起の数をある値(通常は1)までに制限する近似のことで、ソ連の物理学者イーゴリ・タムが1945年に、アメリカの物理学者が1950年に、それぞれ独立に導き出した事に因んで名付けられた。 乱雑位相近似は、1つの状態における粒子および空孔の数が一定でなく(ただし粒子数=空孔数)、さまざまな数の重ね合わせになっている。乱雑位相近似は「新タム-ダンコフ近似」と呼ばれることもある。 タム-ダンコフ近似の基底状態は、ハートリー=フォック近似の基底状態となる。また励起エネルギーが0となることは通常は起こらないため、タム‐ダンコフ近似ではハートリー=フォック近似での基底状態の不安定化を調べることはできない。 (ja)
- 原子核物理学においてタム‐ダンコフ近似(タム‐ダンコフきんじ、英: Tamm–Dancoff approximation, TDA)とは、と呼ばれる素励起モード状態について、それぞれの素励起の数をある値(通常は1)までに制限する近似のことで、ソ連の物理学者イーゴリ・タムが1945年に、アメリカの物理学者が1950年に、それぞれ独立に導き出した事に因んで名付けられた。 乱雑位相近似は、1つの状態における粒子および空孔の数が一定でなく(ただし粒子数=空孔数)、さまざまな数の重ね合わせになっている。乱雑位相近似は「新タム-ダンコフ近似」と呼ばれることもある。 タム-ダンコフ近似の基底状態は、ハートリー=フォック近似の基底状態となる。また励起エネルギーが0となることは通常は起こらないため、タム‐ダンコフ近似ではハートリー=フォック近似での基底状態の不安定化を調べることはできない。 (ja)
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- タム‐ダンコフ近似 (ja)
- タム‐ダンコフ近似 (ja)
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