カー・ニューマン解(カー・ニューマンかい、英語: Kerr‐Newman metric、Kerr‐Newman solution)あるいはカー・ニューマン・ブラックホール解とは、一般相対性理論のアインシュタイン方程式の厳密解の一つで、回転する電荷を帯びたブラックホールを表現する軸対称時空の計量 (metric)である。このため、カー・ニューマン計量とも呼ばれる。ニュージーランドの数学者ロイ・カー (Roy Kerr)によるカー解の発見の2年後の1965年に、アメリカのニューマン らによって発見された。質量・角運動量・電荷の三つのパラメータを持つブラックホール解として、一般相対性理論の描く時空の姿の理解に広く使われている。 カー・ニューマン計量は、次のように書ける。 ここで、 であり、 は、ブラックホールの質量 は、ブラックホールの角運動量 は、ブラックホールの電荷 である。ここでは、光速と万有引力定数を1とする幾何学単位系()を用いている。

Property Value
dbo:abstract
  • カー・ニューマン解(カー・ニューマンかい、英語: Kerr‐Newman metric、Kerr‐Newman solution)あるいはカー・ニューマン・ブラックホール解とは、一般相対性理論のアインシュタイン方程式の厳密解の一つで、回転する電荷を帯びたブラックホールを表現する軸対称時空の計量 (metric)である。このため、カー・ニューマン計量とも呼ばれる。ニュージーランドの数学者ロイ・カー (Roy Kerr)によるカー解の発見の2年後の1965年に、アメリカのニューマン らによって発見された。質量・角運動量・電荷の三つのパラメータを持つブラックホール解として、一般相対性理論の描く時空の姿の理解に広く使われている。 カー・ニューマン計量は、次のように書ける。 ここで、 であり、 は、ブラックホールの質量 は、ブラックホールの角運動量 は、ブラックホールの電荷 である。ここでは、光速と万有引力定数を1とする幾何学単位系()を用いている。 電荷がゼロ の場合、この解はカー解を再現する。角運動量がゼロ の場合、この解はライスナー・ノルドシュトロム解 (Reissner-Nordstrom解) を再現する。そして、電荷も角運動量もゼロの場合、シュヴァルツシルト解 (Schwarzschild解) を再現する。カー解と同様に、この計量がブラックホールとして理解されるのは、パラメータが のときである。その他、計量としての特徴は、カー解の項を参照されたい。 ブラックホール脱毛定理 (no-hair theorem) において、すべての現実的なブラックホールは、いずれ、角運動量・質量・電荷の3つの物理量のみを持つカー・ニューマンブラックホールに落ち着くと考えられている。また、「アインシュタイン・マクスウェル方程式での軸対称定常解は、カー・ニューマン解に限られる」というブラックホール唯一性定理 (uniqueness theorem) も存在する。 (ja)
  • カー・ニューマン解(カー・ニューマンかい、英語: Kerr‐Newman metric、Kerr‐Newman solution)あるいはカー・ニューマン・ブラックホール解とは、一般相対性理論のアインシュタイン方程式の厳密解の一つで、回転する電荷を帯びたブラックホールを表現する軸対称時空の計量 (metric)である。このため、カー・ニューマン計量とも呼ばれる。ニュージーランドの数学者ロイ・カー (Roy Kerr)によるカー解の発見の2年後の1965年に、アメリカのニューマン らによって発見された。質量・角運動量・電荷の三つのパラメータを持つブラックホール解として、一般相対性理論の描く時空の姿の理解に広く使われている。 カー・ニューマン計量は、次のように書ける。 ここで、 であり、 は、ブラックホールの質量 は、ブラックホールの角運動量 は、ブラックホールの電荷 である。ここでは、光速と万有引力定数を1とする幾何学単位系()を用いている。 電荷がゼロ の場合、この解はカー解を再現する。角運動量がゼロ の場合、この解はライスナー・ノルドシュトロム解 (Reissner-Nordstrom解) を再現する。そして、電荷も角運動量もゼロの場合、シュヴァルツシルト解 (Schwarzschild解) を再現する。カー解と同様に、この計量がブラックホールとして理解されるのは、パラメータが のときである。その他、計量としての特徴は、カー解の項を参照されたい。 ブラックホール脱毛定理 (no-hair theorem) において、すべての現実的なブラックホールは、いずれ、角運動量・質量・電荷の3つの物理量のみを持つカー・ニューマンブラックホールに落ち着くと考えられている。また、「アインシュタイン・マクスウェル方程式での軸対称定常解は、カー・ニューマン解に限られる」というブラックホール唯一性定理 (uniqueness theorem) も存在する。 (ja)
dbo:wikiPageID
  • 660721 (xsd:integer)
dbo:wikiPageLength
  • 2338 (xsd:nonNegativeInteger)
dbo:wikiPageRevisionID
  • 91224367 (xsd:integer)
dbo:wikiPageWikiLink
prop-ja:date
  • 0001-07-31 (xsd:gMonthDay)
prop-ja:section
  • 1 (xsd:integer)
prop-ja:wikiPageUsesTemplate
prop-ja:単一の出典
  • 0001-07-31 (xsd:gMonthDay)
prop-ja:参照方法
  • 0001-07-31 (xsd:gMonthDay)
dct:subject
rdfs:comment
  • カー・ニューマン解(カー・ニューマンかい、英語: Kerr‐Newman metric、Kerr‐Newman solution)あるいはカー・ニューマン・ブラックホール解とは、一般相対性理論のアインシュタイン方程式の厳密解の一つで、回転する電荷を帯びたブラックホールを表現する軸対称時空の計量 (metric)である。このため、カー・ニューマン計量とも呼ばれる。ニュージーランドの数学者ロイ・カー (Roy Kerr)によるカー解の発見の2年後の1965年に、アメリカのニューマン らによって発見された。質量・角運動量・電荷の三つのパラメータを持つブラックホール解として、一般相対性理論の描く時空の姿の理解に広く使われている。 カー・ニューマン計量は、次のように書ける。 ここで、 であり、 は、ブラックホールの質量 は、ブラックホールの角運動量 は、ブラックホールの電荷 である。ここでは、光速と万有引力定数を1とする幾何学単位系()を用いている。 (ja)
  • カー・ニューマン解(カー・ニューマンかい、英語: Kerr‐Newman metric、Kerr‐Newman solution)あるいはカー・ニューマン・ブラックホール解とは、一般相対性理論のアインシュタイン方程式の厳密解の一つで、回転する電荷を帯びたブラックホールを表現する軸対称時空の計量 (metric)である。このため、カー・ニューマン計量とも呼ばれる。ニュージーランドの数学者ロイ・カー (Roy Kerr)によるカー解の発見の2年後の1965年に、アメリカのニューマン らによって発見された。質量・角運動量・電荷の三つのパラメータを持つブラックホール解として、一般相対性理論の描く時空の姿の理解に広く使われている。 カー・ニューマン計量は、次のように書ける。 ここで、 であり、 は、ブラックホールの質量 は、ブラックホールの角運動量 は、ブラックホールの電荷 である。ここでは、光速と万有引力定数を1とする幾何学単位系()を用いている。 (ja)
rdfs:label
  • カー・ニューマン解 (ja)
  • カー・ニューマン解 (ja)
owl:sameAs
prov:wasDerivedFrom
foaf:isPrimaryTopicOf
is dbo:wikiPageRedirects of
is dbo:wikiPageWikiLink of
is owl:sameAs of
is foaf:primaryTopic of